* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

156 ВОЛНЫ В УПРУГОЙ СРЕДЕ И ВОЛНЫ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ почти идеально точное „описание" электромагнитных процессов. Одна­ ко есть все-таки крупные ученые, как, например, Лоренц, которые понимают ошибочность этой точки зрения, хотя и не решаются высту­ пить против нее открыто. Вот, например, что пишет Лоренц в своих замечательных лекциях по теоретической физике: „Для многих физиков основная часть теории состоит в точном количественном описании явлений так, как это, например, дается в максвеллевских уравнениях. Н о , если даже придерживаться этой точки зрения, механические аналогии сохраняют часть своего значения. Они помогают нам мыслить о явлениях- и под­ сказывают нам некоторые идеи для новых исследований". Совершенно ясно, что отказ от вывода и истолкования тех основных урав­ нений, которыми,мы на каждом шагу поль| зуемся, есть чистый и самый грубый эмпиризм и, в сущности, полный отказ от теоретиче­ ского мышления. В следующей части нашего курса мы покажем, какое физическое истол­ кование дается в настоящее время урав­ нениям Максвелля знаменитым английским физиком Д ж . Д ж . Томсоном, и мы увидим, что именно это физическое истолкование позволило ему дать простую и наглядную и, главное, физическую теорию для целого ряда явлений, относящихся к области теории квантов, где в настоящее время господствую­ щим является чисто идеалистическое течение, ограничившее физическую теорию формаль­ ным математическим описанием. t Н о прежде всего мы рассмотрим, какую Рис. бб. связь имеют максвеллевские уравнения с самы­ ми распространенными электромагнитными явлениями. Другими словами, мы укажем, обобщением каких фактов явля­ ются эти уравнения; далее, мы познакомимся с целым рядом применений этих уравнений и тогда уже приступим к их более глубокому теоретическому истолкованию. Первое уравнение Максвелля в интегральной форме, или группа первых трех уравнений в диференциальной форме, по существу, является обобщением открытого ЭрШтедом в 1820 г. свойства электриче­ ского тока вызывать вокруг себя магнитное поле. Свойства этого поля были изучены Ампером, а также Био и Саваром. Из этих опытов сле­ дует, что в случае бесконечно длинного проводника, обтекаемого постоянным током силы /, напряжение магнитного поля выразится слсдующим о б р а з о м : 21 (71) Коэфициент 2 получается в том случае, если мы выражаем силу тока в электромагнитных единицах. Далее, напряжение поля М, т. е. сила, отнесенная к магнитному полюсу + 1 , перпендикулярно направлению проводника, по которому идет ток, и радиусу-вектору, проведенному от оси провода (предполагается, чго линейные размеры сечения провода малы по сравнению с г) (рис. 6 6 ) , Представим себе, чго мы взяли