* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

289 Сохранения энергш законъ. 290 тренней энергш тела, чрезъ Q— коли­ чество теплоты ему сообщенное извив, чрезъ L—сумму всехъ работъ внешнихъ силъ, надъ ними совершонныхъ во время определеннаго процесса, наконецъ, чрезъ J—механическШ экви­ валентъ одной калорёй, то законъ со­ хранешя энергш непосредственно даетъ E=J.Q+L. Это уравнен1е и есть обычное и про­ стейшее выражеше перваго закона термодинамики. Всеобщее признаше превратимости теплоты въ работу, и обратно, побудило Клаузёуса (см.) и В. Томсона (см. XXIV, 66) существенн. образомъ изменить и дополнить первоначальную формули­ ровку идей Карно и, такимъ образомъ, привело къ установлешю „второго за­ кона термодинамики", указывающаго направление происходящихъ въ природе превращений энергш и являющагося, на ряду съ закономъ сохранения энергш, однимъ изъ важне'йшихъ прёобретенёй человеческой мысли. Въ настоящее время законъ сохра­ нешя энерпи можетъ быть формулированъ такъ: 1. Энергёего называется всякШ запасъ возможной работы. 2. Энерпя всякаго ограниченнаго тела 'или системы) есть однозначная функшя его состояшя. Если тело, после ряда изменений, возвращается въ точности въ свое первоначальное состояше, то и энерпя его принимаешь свое первоначальное значеше. 3. Энерпя делится на кинетическую или энергш движенёя, и потенциальную или энергш положенёя (конфигурации). Первая всегда измеряется суммою всехъ произведенёй массы на поло­ вину квадрата соответственной ско­ рости ^ 2!т -| ) 2 Вторая представляетъ работу, кото­ рую могла бы отдать система при условёи неизменности ея кинетической энерпи. Она выражается чрезъ коор­ динаты состояшя системы и силы, въ ней действующая. 4. Энерпя не можетъниуничтожаться, ни возникать изъ ничего. Она можетъ только превращаться изъ одного вида въ другой въ эквивалентныхъ количествахъ и передаваться изъ одного места на другое. 5. Въ изолированной системе сумма всехъ энергёй остается постоянною. Весьма характерно, что уверенность всехъ учеаыхъ естествоиспытателейвъ непреложности закона сохранешя энер­ п и такъ велика, что, ivornta открывается какое-ниоудь новое явленёе, которое на первый взглядъ противоречить этому закону, то никто и не думаешь сомне­ ваться въ верности его, но в с е сейчасъ же стараются объяснить это ноиооткрытое явленёе такъ, чтобы противоречёе было у странено. И это до сихъ поръ всегда удавалось во всехъ случаяхъ безъ всякаго исключенёя. Такъ, когда въ 1903 году П. Кюри (см.) и Лабордъ открыли, что радей и его соли непре­ рывно выдвляютъ громадное количе­ ство теплоты и сами себя поддерживаютъ при температуре, на несколько градусовъ превышающей температуру окружающей среды, то никто и не допустилъ мысли, что эта теилота возникаетъ изъ ничего, но со всехъ сторонъ посыпались гипотезы для объ­ яснения этого явленёя съ точки зренёя закона сохранешя энергёи. Общепризнанною оказалась, предло­ женная Рэзерфордомъ теор1я распада атомовъ радёоактивныхъ элементовъ, которая вполне удовлетворительно объ­ яснила и это явлеше. Она в м е с т е съ тЪмъ указала на громадность запаса внутри-атомной энерпи. Теорёя радioактивности (см.), изследованёя Кауфмана и Бухерера надъ увеличенёемъ массы электроновъ при очень большомъ увеличенёи ихъ ско­ рости, фактъ светового давлешя и, наконецъ, разныя соображенёя, связан­ ный съ теорёею относительности, при­ вели къ дальнейшему весьма инте­ ресному обобщена ю. Оказывается, что для устраненёя некоторыхъ противоре­ ч а , необходимо всякой днергш припи­ сать и некоторую массу, некоторую иьерфо (см.). Для того, чтобы найти со­ отношение между массою и эиергёею, т.-е., массовый эквивалентъ энергёи, представьте себе пучокъ параллельныхъ лучей въ 1 кв. сантиметръ поперечнаго сечешя, падаюшёй на черную поверхность.Согласно теорёиМаксвелла 1С«