* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

623 ГИСТЕРЕЗИС 624 совокупность накладывающихся друг на дру­ га деформаций всех четырех типов. П р и этом м г н о в е н н о с т ь D и D д . б. п о л у ч а е м а к а к протекание процесса в промежуток времени, практически неуловимо малый. Г. обусло­ влен двумя последними видами деформации. К а к последейственный, так и вязкий Г. весь­ ма распространены в природе в самых раз­ л и ч н ы х о б л а с т я х , и м . б. в ы с к а з а н о общее положение о подчиненности Г . всех природ­ н ы х п р о ц е с с о в . В ч а с т н о с т и д . б. отмечены механич. деформации твердых тел, электри­ ч е с к и е и м а г н и т н ы е «смещения» в т в е р д ы х ж е средах, я в л е н и я ионной проводимости в г а з а х (неоновые л а м п ы , вольтова& дуга), в жидкостях (электролиты) и твердых телах, фотоэлектрический эффект селена и клеток со щ е л о ч н ы м и и щ е л о ч н о з е м е л ь н ы м и м е т а л ­ лами, набухание коллоидов, протекание хи­ м и ч е с к и х р е а к ц и й , особенно под к а т а л и т и ч . в о з д е й с т в и я м и , и т . д . Т е м не менее Г . и з у ­ чен плохо, и причиной тому было отсутствие м е т о д о в , п о з в о л я ю щ и х п о д в е р г н у т ь эти я в ­ ления математич. анализу. Л и ш ь примене­ ние в 1900 г . и н т е г р а л ь н ы х и и н т е г р о дифференциальных уравнений, а в дальнейшем т а к ж е и «уравнений ли­ ний» д а л о о р у д и е к о в л а д е н и ю э т и м и я в л е ­ н и я м и «с н а с л е д с т в е н н о с т ь ю » . Я в л е н и я Г . в ы с т у п а ю т особенно в ы п у к л о , когда сила меняется периодически и запаз­ дывание деформации повторяется, притом в е с ь м а ч а с т о . В то в р е м я к а к у п р у г а я д е ф о р ­ м а ц и я з а п а с а е т э н е р г и ю п р и своем в о з н и к ­ н о в е н и и , а п р и у м е н ь ш е н и и с и л ы отдает ее обратно, в я з к а я деформация требует при новом направлении силы новой затраты ра­ боты, а деформация последейственная, хотя и отдает э н е р г и ю , но у ж е п р о т и в о д е й с т в у ю ­ щ у ю с м ы с л у н о в о й д е ф о р м а ц и и . Т а к и м об­ разом при периодически меняющейся силе Г . ведет к п о т е р я м э н е р г и и ; о т н о ш е н и е э т и х потерь на Г . w к затраченной мощности W (иногда выражаемое в % ) называется коэф­ ф и ц и е н т о м м о щ н о с т и Р; Р = —г. Е с л и в ы ­ чертить кривые, связывающие деформацию с в ы з ы в а ю щ е й ее с и л о ю , к о т о р а я м е н я е т с я п е р и о д и ч е с к и , то в е т в и к р и в о й п р и п р я м о м и п р и о б р а т н о м д в и ж е н и и не б у д у т с л и в а т ь ­ с я между собою, когда имеется Г. Т а к и м образом, к р и в а я Г . будет ограничивать не­ к о т о р у ю п л о щ а д ь , в е л и ч и н а к - р о й есть м е р а работы, затраченной на Г. Чем совершеннее у п р у г о с т ь с р е д ы , тем г и с т е р е з и с н а я п е т л я у ж е и в п р е д е л е о б р а щ а е т с я в к р и в у ю , сим­ метричную относительно начала координат. Н а п р о т и в , при полной вязкости среды петля располагается всецело над осью у с и л и й . Б у зон выводит следующие законы Г . I . В с я к и й р а з к а к у п р у г а я сила среды достаточна, что­ бы у с т а н о в и т ь р а в н о в е с и е с н а и б о л ь ш и м н а ­ п р я ж е н и е м деформирующего у с и л и я , к-рое н а л о ж е н о н а нее ц и к л и ч е с к и , п л о щ а д ь п о ­ л у ч е н н о й п е т л и Г . п о с т о я н н а , к а к о в а бы н и была частота, а р а с с е я н н а я Г . энергия в еди­ ницу времени—пропорциональна частоте. I I . В с я к и й р а з к а к у п р у г а я сила среды недостаточна, чтобы дать равновесие с наибольшим напряжением деформирующего у с и л и я , к-рое на среду наложено цикличес­ к и , площадь полученной кривой гистерезиса X 2 меняется с частотою, а рассеянная в единицу времени гистерезисом энергия—не пропор­ циональна частоте. Э л е к т р и ч е с к и й Г . Т а б л и ц а дает классификацию случаев диэлектрического Г . Классификация диэлектрического гистерезиса. Характер изменения электрич. поля Внезапное Изменение элек­ трического поля во времени Изменение электрич. поля в пространстве Резкое наложение Резкий сдвиг ди­ электрика в силовом или снятие эдс поле или силового по­ ля относительно ди­ электрика Непрерыв­ Интенсивность по­ Диэлектрик движет­ ля есть непрерыв­ ся в поле или поле ное ная функция вре­ движется в диэлек­ мени трике Периоди­ Интенсивность по­ Диэлектрик перио­ ческое ля есть периодиче­ дически движется в ская функция вре­ поле или поле перио­ мени (в частном слу­ дически движется в чае синусоидная) диэлектрике (в части, случае—вращается). П р а к т и к а в с т р е ч а е т с я ч а щ е всего с п е р и о д и ­ ч е с к и м и з м е н е н и е м п о л я во в р е м е н и . Е с л и н а конденсатор с твердым диэлектриком нало­ ж е н а н е к о т о р а я эдс V, то у п р у г а я э л е к т р и ч . д е ф о р м а ц и я в ы р а ж а е т с я емкостным т о к о м I х р у п к а я электрич. деформация—током про­ б о я I , п о с л е д е й с т в е н н а я — а н о м а л ь н ы м об­ ратимым током 1 и, наконец, в я з к а я — т о ­ к о м п р о в о д и м о с т и 1 . ТОК / п р о п о р ц и о н а л е н емкостному I но у б ы в а е т со в р е м е н е м г : l f z 3 4 3 l 7 где / ? — п о с т о я н н а я в е щ е с т в а , С—емкость конденсатора, а убывающая функция вре­ м е н и (р(г) о д и н а к о в а д л я в с е х в е щ е с т в . Р а з ­ л и ч н ы м и с о о б р а ж е н и я м и в и д этой ф у н к ц и и устанавливается так: (р ( г ) = Ъх~ (Кольрауш, Гопкинсон, Г и з е , Ж . Кюри, Швейдлер, Иордан, Гранье и др.), (р ( г ) = ае~ ь(Ж. Кюри), (Ж. Кюри, Швейдлер, Вильсон), т п (Троутон и Ресс); а, Ъ, с, т, п о з н а ч а ю т х а р а к т е р н ы е . п о с т о я н ­ ные в е щ е с т в а . Эти с о о т н о ш е н и я в п р е д е л а х точности измерений приблизительно одина­ ково оправдываются наблюдениями. Ано­ мальный ток 1 подчиняется з а к о н у с у ­ п е р п о з и ц и и , или наложения ( Д ж . Гоп­ к и н с о н и Ж . К ю р и ) . Этот з а к о н состоит в н е ­ з а в и с и м о с т и д р у г от д р у г а д е й с т в и й р а з н ы х причин, вызывающих аномальные токи. Ина­ че г о в о р я , е с л и н а р а с с м а т р и в а е м ы й к о н д е н ­ сатор наложено последовательно несколько эдс в р а з н ы е в р е м е н а , то с у м м а р н ы й а н о ­ м а л ь н ы й т о к будет в к а ж д ы й момент в р е ­ м е н и а л г е б р а и ч . суммою т о к о в , в ы з ы в а е м ы х к а ж д о ю и з эдс п о р о з н ь и п р о т е к а ю щ и х т а к , к а к е с л и бы д р у г и х эдс не б ы л о . Д и а г р а м м а (фиг. 1) п о я с н я е т этот з а к о н : к р и в а я / п о ­ к а з ы в а е т течение а н о м а л ь н о г о т о к а у , к р и ­ в а я II—тока у , е с л и бы он в о з н и к с а м о ­ с т о я т е л ь н о , в момент х , а к р и в а я III п о к а ­ з ы в а е т течение с о в о к у п н о г о а н о м а л ь н о г о т о ­ к а , к о т о р ы й в к а ж д ы й момент р а в е н у + у . 3 х г к х г